Matriz Mueller
A matriz de Mueller é uma matriz de 4 linhas e 4 colunas, introduzida por Hans Mueller (de) na década de 1940, para manipular os vetores de Stokes que representam a polarização da luz inconsistente.
Nesta técnica, o efeito de um componente óptico é modelado por uma matriz de Mueller - matriz 4x4 que é uma generalização das matrizes de Jones .
A luz não polarizada ou parcialmente polarizada deve ser processada usando matrizes de Mueller, enquanto a luz totalmente polarizada pode ser processada com matrizes de Mueller ou matrizes de Jones.
Muitos problemas que envolvem luz coerente , como a proveniente de um laser , precisam ser tratados com matrizes de Jones porque são determinados a partir do campo elétrico e não apenas da intensidade da energia , e portanto 'nenhuma informação é perdida quanto à fase do aceno.
Definição
Se um raio de luz em um estado definido pelo vetor de Stokes passa por um elemento óptico definido por sua matriz de Mueller , ele emerge em um estado como:
S→eu{\ displaystyle {\ vec {S}} _ {i}}M{\ displaystyle \ mathrm {M}}S→o{\ displaystyle {\ vec {S}} _ {o}}S→o=MS→eu .{\ displaystyle {\ vec {S}} _ {o} = \ mathrm {M} {\ vec {S}} _ {i} \.}
Se um raio de luz passa por um elemento óptico M 1 seguido pelos elementos M 2 e M 3 ; podemos então escrever
S→o=M3(M2(M1S→eu)) {\ displaystyle {\ vec {S}} _ {o} = \ mathrm {M} _ {3} {\ big (} \ mathrm {M} _ {2} (\ mathrm {M} _ {1} {\ com {S}} _ {i}) {\ big)} \}como a multiplicação da matriz é associativa , podemos escrever:
S→o=M3M2M1S→eu .{\ displaystyle {\ vec {S}} _ {o} = \ mathrm {M} _ {3} \ mathrm {M} _ {2} \ mathrm {M} _ {1} {\ vec {S}} _ {eu} \.}
A multiplicação da matriz não é comutativa , então, em geral:
M3M2M1S→eu≠M1M2M3S→eu .{\ displaystyle \ mathrm {M} _ {3} \ mathrm {M} _ {2} \ mathrm {M} _ {1} {\ vec {S}} _ {i} \ neq \ mathrm {M} _ { 1} \ mathrm {M} _ {2} \ mathrm {M} _ {3} {\ vec {S}} _ {i} \.}Descrição
Para cada componente óptico, existe uma matriz de Mueller.
Região isotrópica, não absorvente
- Região vazia, ou isotrópica e não absorvente:
M=(1000010000100001){\ displaystyle M = {\ begin {pmatrix} 1 & 0 & 0 & 0 \\ 0 & 1 & 0 & 0 \\ 0 & 0 & 1 & 0 \\ 0 & 0 & 0 & 1 \\\ end { pmatrix}}}
Isotrópica, região absorvente
- Região isotrópica com um coeficiente de transmissão T (0 < T <1):
M=(T0000T0000T0000T){\ displaystyle M = {\ begin {pmatrix} T & 0 & 0 & 0 \\ 0 & T & 0 & 0 \\ 0 & 0 & T & 0 \\ 0 & 0 & 0 & T \\\ end { pmatrix}}}
Polarizador linear
- Polarizador linear com ângulo de transmissão α :
Mpoeuno=1/2(1porque(2α)pecado(2α)0porque(2α)porque2(2α)porque(2α)pecado(2α)0pecado(2α)porque(2α)pecado(2α)pecado2(2α)00000){\ displaystyle M_ {pola} = 1/2 {\ begin {pmatrix} 1 & \ cos (2 \ alpha) & \ sin (2 \ alpha) & 0 \\\ cos (2 \ alpha) & \ cos ^ { 2} (2 \ alpha) & \ cos (2 \ alpha) \ sin (2 \ alpha) & 0 \\\ sin (2 \ alpha) & \ cos (2 \ alpha) \ sin (2 \ alpha) & \ sin ^ {2} (2 \ alpha) & 0 \\ 0 & 0 & 0 & 0 \\\ end {pmatrix}}}Lâmina de atraso
- Lâmina de atraso de um quarto de onda com azimute α para o eixo rápido:
Mλ/4=(10000porque2(2α)porque(2α)pecado(2α)-pecado(2α)0porque(2α)pecado(2α)pecado2(2α)porque(2α)0pecado(2α)-porque(2α)0){\ displaystyle M _ {\ lambda / 4} = {\ begin {pmatrix} 1 & 0 & 0 & 0 \\ 0 & \ cos ^ {2} (2 \ alpha) & \ cos (2 \ alpha) \ sin (2 \ alpha) & - \ sin (2 \ alpha) \\ 0 & \ cos (2 \ alpha) \ sin (2 \ alpha) & \ sin ^ {2} (2 \ alpha) & \ cos (2 \ alpha) \\ 0 & \ sin (2 \ alpha) & - \ cos (2 \ alpha) & 0 \\\ end {pmatrix}}}- Lâmina de atraso de meia onda com azimute α para o eixo rápido:
Mλ/2=(10000porque2(2α)-pecado2(2α)2porque(2α)pecado(2α)002porque(2α)pecado(2α)pecado2(2α)-porque2(2α)0000-1){\ displaystyle M _ {\ lambda / 2} = {\ begin {pmatrix} 1 & 0 & 0 & 0 \\ 0 & \ cos ^ {2} (2 \ alpha) - \ sin ^ {2} (2 \ alpha) & 2 \ cos (2 \ alpha) \ sin (2 \ alpha) & 0 \\ 0 & 2 \ cos (2 \ alpha) \ sin (2 \ alpha) & \ sin ^ {2} (2 \ alpha ) - \ cos ^ {2} (2 \ alpha) & 0 \\ 0 & 0 & 0 & -1 \\\ end {pmatrix}}}- Atrase a lâmina δ com azimute α para o eixo rápido:
Mδ=(10000porque(δ)pecado2(2α)+porque2(2α)(1-porque(δ))porque(2α)pecado(2α)-pecado(δ)pecado(2α)0(1-porque(δ))porque(2α)pecado(2α)porque(δ)porque2(2α)+pecado2(2α)pecado(δ)porque(2α)0pecado(δ)pecado(2α)-pecado(δ)porque(2α)porque(δ)){\ displaystyle M _ {\ delta} = {\ begin {pmatrix} 1 & 0 & 0 & 0 \\ 0 & \ cos (\ delta) \ sin ^ {2} (2 \ alpha) + \ cos ^ {2 } (2 \ alpha) & (1- \ cos (\ delta)) \ cos (2 \ alpha) \ sin (2 \ alpha) & - \ sin (\ delta) \ sin (2 \ alpha) \\ 0 & (1- \ cos (\ delta)) \ cos (2 \ alpha) \ sin (2 \ alpha) & \ cos (\ delta) \ cos ^ {2} (2 \ alpha) + \ sin ^ {2} ( 2 \ alpha) & \ sin (\ delta) \ cos (2 \ alpha) \\ 0 & \ sin (\ delta) \ sin (2 \ alpha) & - \ sin (\ delta) \ cos (2 \ alpha) & \ cos (\ delta) \\\ end {pmatrix}}}
Phase shifter
M=(1000010000porque(α)-pecado(α)00pecado(α)porque(α)){\ displaystyle M = {\ begin {pmatrix} 1 & 0 & 0 & 0 \\ 0 & 1 & 0 & 0 \\ 0 & 0 & \ cos (\ alpha) & - \ sin (\ alpha) \\ 0 & 0 & \ sin (\ alpha) & \ cos (\ alpha) \\ \ end {pmatrix}}}Veja também
Artigos relacionados
Bibliografia
- F. Bréhat - B. Wyncke, Representação dos estados de polarização das ondas de luz Publibook - ( ISBN 274830216-8 )
- E. Collett, Guia de Campo para Polarização , Guias de Campo SPIE vol. FG05 , SPIE (2005). ( ISBN 0-8194-5868-6 ) .
- E. Hecht, Optics , 2ª ed., Addison-Wesley (1987). ( ISBN 0-201-11609-X ) .
- WA Shurcliff Polarized Light: Production and Use (1980). Harvard University Press ( ISBN 978-0317080513 )
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