Teorema de Gauss (eletromagnetismo)
No eletromagnetismo , o teorema de Gauss torna possível calcular o fluxo de um campo elétrico através de uma superfície fechada conhecendo as cargas elétricas que contém.
O fluxo do campo elétrico por uma superfície fechada é igual à soma das cargas elétricas contidas no volume delimitado por essa superfície, dividido pela permissividade do vácuo .S{\ displaystyle S}V{\ displaystyle V}
Teorema de Gauss aplicado ao campo elétrico
O teorema de Gauss é a forma integral da equação de Maxwell-Gauss . Usando o teorema da divergência , vem:
∇→⋅E→=ρε0{\ displaystyle \ textstyle {\ vec {\ nabla}} \ cdot {\ vec {E}} = {\ frac {\ rho} {\ varejpsilon _ {0}}}}
∫⊂⊃∫SE→dS→=1ε0∫∫∫VρdV{\ displaystyle \ int \! \! \! \! \! \! \! \ subset \! \! \! \ supset \! \! \! \! \! \! \! \ int _ {S} { \ overrightarrow {E}} \, {\ overrightarrow {\ mathrm {d} S}} = {\ frac {1} {\ varepsilon _ {0}}} \ int \! \! \! \! \! \ int \! \! \! \! \! \ int _ {V} \ rho \, \ mathrm {d} V},
ΦE=Qeunãotε0{\ displaystyle \ Phi _ {E} = {\ frac {Q_ {int}} {\ varepsilon _ {0}}}},
ou
-
ΦE=∫∫SE→dS→{\ displaystyle \ textstyle \ Phi _ {E} = \ int \! \! \ int _ {S} {\ overrightarrow {E}} \, {\ overrightarrow {\ mathrm {d} S}}}é o fluxo do campo elétrico através de uma superfície fechada contendo um volume ,S{\ displaystyle S}V{\ displaystyle V}
-
ε0{\ displaystyle \ varepsilon _ {0}}é a permissividade do vácuo ,
-
ρ{\ displaystyle \ rho}é a densidade de volume da carga no volume,
-
dS→{\ displaystyle {\ overrightarrow {\ mathrm {d} S}}}é um elemento de superfície ,
-
dV{\ displaystyle \ mathrm {d} V}é um elemento de volume ,
-
Qeunãot{\ displaystyle Q_ {int}} é a cobrança total incluída no volume.
O teorema de Gauss é útil para calcular o campo elétrico em um determinado ponto, um cálculo que seria mais complexo se a lei de Coulomb fosse usada. É necessário, no entanto, que a distribuição das cargas apresente uma simetria e que a superfície de Gauss selecionada seja adequada. É uma propriedade geral da física proveniente do princípio de Curie : os efeitos têm, pelo menos, as mesmas simetrias que as causas.
Teorema de Gauss aplicado ao campo gravitacional
Também é possível definir um teorema gaussiano aplicado desta vez ao fluxo do campo gravitacional através de uma superfície fechada contendo um volume :
g→{\ displaystyle {\ overrightarrow {g}}}S{\ displaystyle S}V{\ displaystyle V}
Φg=∫⊂⊃∫Sg→⋅dS→=-4πG∫∫∫VρmdV=-4πGMeunãot{\ displaystyle \ Phi _ {g} = \ int \! \! \! \! \! \! \! \ subset \! \! \! \ supset \! \! \! \! \! \! \! \ int _ {S} {\ overrightarrow {g}} \ cdot {\ overrightarrow {\ mathrm {d} S}} = - 4 \ pi \, G \, \ int \! \! \! \! \! \ int \! \! \! \! \! \ int _ {V} \ rho _ {m} \, \ mathrm {d} V = -4 \ pi \, G \, M_ {int}},
onde é a constante gravitacional universal , é a densidade de massa do meio e é a massa total incluída no volume.
G{\ displaystyle G}ρm{\ displaystyle \ rho _ {m}}Meunãot{\ displaystyle M_ {int}}
Veja também
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