Buraco negro de Kerr-Newman

Em astronomia , um buraco negro de Kerr-Newman é um buraco negro de massa diferente de zero com carga elétrica diferente de zero e momento angular também diferente de zero.

Histórico

O buraco negro de Kerr-Newman (em inglês  : buraco negro de Kerr-Newman ) é assim chamado em homenagem ao físico Roy Kerr , descobridor da solução da equação de Einstein no caso de um buraco negro em rotação descarregado , e Ezra T. Newman , co-descobridor da solução para uma carga diferente de zero, em1965.

O buraco negro de Kerr-Newman é descrito pela métrica de mesmo nome.

Métrica Kerr-Newman

A métrica de Kerr-Newmann é a solução mais simples para a equação de Einstein para descrever um espaço-tempo quadridimensional, estacionário , axissimétrico e assintoticamente plano na presença de um campo eletromagnético .

Nas coordenadas de Boyer-Lindquist , está escrito:

,

ou :

e:

e finalmente :

,

onde está a massa do buraco negro , é o momento angular e a carga elétrica e qual é a velocidade da luz , é a constante gravitacional e é a permissividade do vácuo .

Restrição e casos extremos

A métrica Kerr-Newmann descreve um buraco negro se e somente se .

O caso descreve um buraco negro extremo .

Casos limítrofes

Quando , a métrica de Kerr-Newmann é reduzida à de Minkowski , mas em coordenadas esferoidais incomuns.

Com , é reduzido ao de Schwarzschild quando .

Com e , é reduzido ao de Reissner-Nordström quando .

Com e , é reduzido ao de Kerr quando .

Extensões e generalizações

A extensão analítica máxima da métrica Kerr-Newnam foi estudada por Robert H. Boyer (1932-1966) e Richard W. Lindquist, bem como Brandon Carter .

A métrica Kerr-Newman é uma solução exata da equação de Einstein na ausência de uma constante cosmológica ( ou seja, para Λ = 0 ). Ele foi generalizado para levar em consideração a presença de uma constante cosmológica diferente de zero ( Λ ≠ 0 ). A métrica obtida é dita Kerr-Newman-de Sitter para uma constante cosmológica estritamente positiva ( Λ> 0 ); e Kerr-Newman-anti de Sitter para uma constante cosmológica estritamente negativa ( Λ <0 ).

Horizontes

Um buraco negro de Kerr-Newman tem dois horizontes  : um horizonte de eventos e um horizonte de Cauchy .

A área do horizonte de eventos de um buraco negro de Kerr-Newman é dada por:

.

A singularidade de um buraco negro de Kerr-Newmann é uma singularidade de anel, consistindo em uma curva fechada do tipo tempo e raio no plano equatorial .

Interesses

O resultado de Newmann representa a solução mais geral da equação de Einstein para o caso de um espaço-tempo estacionário, axissimétrico e assintoticamente plano na presença de um campo elétrico quadridimensional. Embora a métrica Kerr-Newmann represente uma generalização da métrica Kerr, ela não é considerada muito importante na astrofísica, uma vez que buracos negros “realistas” geralmente não teriam uma grande carga elétrica.

Notas e referências

  1. Riazuelo 2018 , p.  68
  2. Taillet, Vilão e Febvre 2013 , p.  700, col.  1 .
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  9. Misner, Thorne e Wheeler 1973 , cap.  33 , §  33.2 , p.  877 (33,2).
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  11. Misner, Thorne e Wheeler 1973 , cap.  33 , §  33.2 , p.  877 (33.3a).
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  13. Misner, Thorne e Wheeler 1973 , cap.  33 , §  33.2 , p.  877 (33,4).
  14. Misner, Thorne e Wheeler 1973 , cap.  33 , caixa 33.2 , I , B, p.  878.
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  18. Frè 2012 , cap.  3 , §  3.2 , Reissner-Nordström , p.  45
  19. Frè 2012 , cap.  3 , §  3.2 , Kerr , p.  45
  20. Misner, Thorne e Wheeler 1973 , cap.  33 , caixa 33.2 , II , G, p.  882-883.
  21. Misner, Thorne e Wheeler 1973 , cap.  33 , caixa 33.2 , II , G, 2, p.  882, col.  2 .
  22. Veselý e Žofka 2019 , §  1 , p.  314.
  23. Chandrasekhar 1986 , tabela 1, sv Kerr-Newman (solução), p.  43
  24. Alcubierre 2008 , cap.  1 r , §  1.16 , p.  56 (1.16.9).
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  26. Frolov e Novikov 1998 , cap.  6 , seção 6.6 , pág.  237.

Veja também

Bibliografia

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Artigos relacionados

links externos